原子の周りを回る電子は軌道角運動量を持ち、そしてこれに付随した軌道磁気モーメント
\begin{align}
\hat{\boldsymbol{M}}_L = – \frac{e}{2m_e} \hat{\boldsymbol{L}}
\end{align}
を持つことは、この前復習したね。一方、スピン角運動量もスピン磁気モーメントって呼ばれる同様の磁気モーメント
\begin{align}
\hat{\boldsymbol{M}}_S = – g\frac{e}{2m_e} \hat{\boldsymbol{S}}
\end{align}
を持つよ。$g$ はランデのg因子と呼ばれ、粒子の種類ごとに固有の値をとるよ。
ランデのg因子の値
電子のg因子の値は、ディラック方程式から導かれる値が「$2$」、量子電磁気学的効果を含めると「$2.0023193044$」だよ。また、陽子と中性子のg因子は実験的にそれぞれ、次の値となることがわかっているよ。
\begin{align}
\hat{\boldsymbol{M}}_p &= g_p\frac{e}{2m_e} \hat{\boldsymbol{S}}_p \ , \ \ g_p = 2\times2.7928 \\
\hat{\boldsymbol{M}}_n &= g_n\frac{e}{2m_e} \hat{\boldsymbol{S}}_p \ , \ \ g_n = -2\times1.9130
\end{align}
静磁場とスピン磁気モーメントの相互作用
軌道角運動量で生じる軌道磁気モーメントは静磁場と相互作用することでエネルギーがシフトしたね（正常ゼーマン効果）。スピン角運動量で生じるスピン磁気モーメントも静磁場と相互作用することでエネルギーがシフトするよ。これは異常ゼーマン効果と呼ばれるよ。静磁場とスピン磁気モーメントの相互作用はg因子を「2」として
\begin{align}
\hat{H}_S = -\boldsymbol{B}\cdot\hat{\boldsymbol{M}}_S = \frac{e}{m_e} \boldsymbol{B} \cdot \hat{\boldsymbol{S}}
\end{align}
これを、静磁場中の水素原子の電子のハミルトニアンに加えると、
\begin{align}
\hat{H} = \hat{H}_0 + \frac{e}{2m_e} \boldsymbol{B}\cdot \left( \hat{\boldsymbol{L}} + 2 \hat{\boldsymbol{S}} \right)+ \frac{e}{2m} \boldsymbol{A}^2
\end{align}
となるね。これが、軌道磁気モーメントとスピン磁気モーメントを考慮した場合の静磁場中のハミルトニアンだね。ちなみに、このハミルトニアンに対する時間に依存するシュレディンガー方程式
\begin{align}
i\hbar \frac{\partial }{\partial t} \Psi = \left[\hat{H}_0 + \frac{e}{2m_e} \boldsymbol{B}\cdot \left( \hat{\boldsymbol{L}} + 2 \hat{\boldsymbol{S}} \right)+ \frac{e}{2m} \boldsymbol{A}^2\right]\Psi
\end{align}
はパウリの方程式って呼ばれるよ。
正常ゼーマン効果・異常ゼーマン効果によるエネルギー準位の変化
静磁場の向きをz軸に取るよ。そして、静磁場が弱い場合には、$\boldsymbol{A}^2$ の項は無視することができるので、次の固有方程式を満たすよ。
\begin{align}
\left[ \hat{H}_0 + \omega_L \left( \hat{L}_z + 2 \hat{S}_z \right) \right] \varphi_{nlms_z} = E \varphi_{nlms_z}
\end{align}
$\omega_L =eB_z/2m_e$ （ラーモア角振動数）とおいているよ。この固有方程式は、固有関数の量子数を $n, l, m, s_z$ と設定することですでに解けているよ。固有関数 $\varphi_{nlms_z}$ の固有値は次のとおりだよ。
\begin{align}
E = E_n + \hbar \omega_L ( m + 2s_z)
\end{align}
$E_n$ は外場が無い場合のエネルギー準位だよ。エネルギーが小さい順番に、$E_n$ からのズレを表にまとめるよ（$n=1\sim 3$）。ランデのg因子の値を「2」とした場合、エネルギー準位は主量子数で決まるエネルギーを基準として、$\hbar \omega_L$ の整数倍だけずれるね。
そして、エネルギー縮退が生じている準位が存在しているね。
| $n$ | $\Delta E$ | 固有状態 |
|---|---|---|
| $1$ | $-\hbar \omega_L$ | $\varphi_{100\downarrow}$ |
| $\hbar \omega_L$ | $+\varphi_{100\uparrow}$ | |
| $2$ | $-2\hbar \omega_L$ | $\varphi_{21-1\downarrow}$ |
| $-\hbar \omega_L$ | $\varphi_{200\downarrow}$ $\varphi_{210\downarrow}$ | |
| $0$ | $\varphi_{21+1\downarrow}$ $\varphi_{21-1\uparrow}$ | |
| $+\hbar \omega_L$ | $\varphi_{200\uparrow}$ $\varphi_{210\uparrow}$ | |
| $+2\hbar \omega_L$ | $\varphi_{211\uparrow}$ | |
| $3$ | $-3\hbar \omega_L$ | $\varphi_{32-2\downarrow}$ |
| $-2\hbar \omega_L$ | $\varphi_{32-1\downarrow}$ $\varphi_{31-1\downarrow}$ | |
| $-\hbar \omega_L$ | $\varphi_{300\downarrow}$ $\varphi_{310\downarrow}$ $\varphi_{320\downarrow}$ $\varphi_{32-2\uparrow}$ | |
| $0$ | $\varphi_{31+1\downarrow}$ $\varphi_{31-1\uparrow}$ $\varphi_{32+1\downarrow}$ $\varphi_{32-1\uparrow}$ | |
| $+\hbar \omega_L$ | $\varphi_{300\uparrow}$ $\varphi_{310\uparrow}$ $\varphi_{320\uparrow}$ $\varphi_{32+2\downarrow}$ | |
| $+2\hbar \omega_L$ | $\varphi_{32+1\uparrow}$ $\varphi_{31+1\uparrow}$ | |
| $+3\hbar \omega_L$ | $\varphi_{32+2\uparrow}$ |